大家都知道MOS管、三極管、IGBT的標準定義，但是很少有人詳細地、系統(tǒng)地從這句話抽絲剝繭，一層一層地分析為什么定義里說IGBT是由BJT和MOS組成的，它們之間有什么區(qū)別和聯(lián)系，在應用的時候，什么時候能選擇IGBT、什么時候選擇BJT、什么時候又選擇MOSFET管。這些問題其實并非很難，你跟著我看下去，就能窺見其區(qū)別及聯(lián)系。
MOS管、三極管、IGBT之間的關系
PN結：從PN結說起
PN結是半導體的基礎，摻雜是半導體的靈魂，先明確幾點：
1、P型和N型半導體： 本征半導體摻雜三價元素，根據(jù)高中學的化學鍵穩(wěn)定性原理，會有 “空穴”容易導電，因此，這里空穴是“多子”即多數(shù)載流子，摻雜類型為P（positive）型；同理，摻雜五價元素，電子為“多子”，摻雜類型為N（negative）型。
2、載流子：導電介質(zhì)，分為多子和少子，概念很重要，后邊會引用
3、空穴”帶正電，電子帶負電，但摻雜后的半導體本身為電中性
4、P+和N+表示重度摻雜；P-和N-表示輕度摻雜
PN結原理如下圖，空穴和電子的擴散形成耗盡層，耗盡層的電場方向如圖所示：
（一）二極管
PN結正偏：PN結加正向電壓，如下圖
此時P區(qū)多子“空穴”在電場的作用下向N區(qū)運動，N區(qū)多子電子相反，使耗盡層變窄至消失，正向?qū)щ奜K，也可以理解成外加電場克服耗盡層內(nèi)電場，實現(xiàn)導電，該電壓一般為0.7V或0.3V。二極管正向?qū)ǖ脑砑词侨绱恕?/div>
PN結反偏：PN結加反向電壓，如下圖：
反偏時，多子在電場作用下運動使PN結加寬，電流不能通過，反向截止；二極管反向截止的原理就是這樣。但是，此時少子在內(nèi)外電場的作用下移動，并且耗盡層電場方向使少子更容易通過PN結，形成漏電流。得出重要結論，劃重點：反偏時，多數(shù)載流子截止，少數(shù)載流子很容易通過，并且比正偏時多數(shù)載流子通過PN結還要輕松。
（二）三極管
上邊說PN結反偏的時候，少數(shù)載流子可以輕易通過，形成電流，正常情況小少子的數(shù)量極少，反向電流可忽略不計。
現(xiàn)在我們就控制這個反向電流，通過往N區(qū)注入少子的方式，怎么注入，在N區(qū)下再加一個P區(qū)，并且使新加的PN結正偏，如下：
上圖中，發(fā)射結正偏，空穴大量進入基區(qū)，他們在基區(qū)身份仍然是少數(shù)載流子的身份，此時，如前所述，這些注入的少數(shù)載流子很容易通過反偏的PN結——集電結，到達集電極，形成集電極電流Ic。
于是，我們課堂上背的三極管放大導通條件是<發(fā)射結正偏，集電結反偏>就非常容易理解了，上一張三極管的特性曲線。
這里涉及了飽和區(qū)的問題，三極管工作在飽和區(qū)時Vce很小，有人說飽和區(qū)條件是發(fā)射結正偏，集電結也正偏，這很容易讓人誤解；發(fā)射結正偏導通沒問題，但集電結并沒有達到正偏導通，若集電結正偏導通，就跟兩個二極管放一起沒區(qū)別；集電結的正偏電壓阻礙基區(qū)少子向集電極漂移，正偏越厲害，少子向集電極運動越困難，即Ic越小，因此飽和狀態(tài)下的Ic是小于放大狀態(tài)下的βIb的，此時，管子呈現(xiàn)出很小的結電阻，即所謂的飽和導通。
（三）MOS管
MOS管結構原理：以N-MOS為例，a：P型半導體做襯底；b：上邊擴散兩個N型區(qū)，c：覆蓋SiO2絕緣層；在N區(qū)上腐蝕兩個孔，然后金屬化的方法在絕緣層和兩個孔內(nèi)做成三個電極：G（柵極）、D（漏極）、S（源極）。
工作原理：一般襯底和源極短接在一起，Vds加正電壓，Vgs=0時，PN結反偏，沒有電流，Vgs加正電壓，P襯底上方感應出負電荷， 與P襯底的多子（空穴）極性相反，被稱為反型層，并把漏源極N型區(qū)連接起來形成導電溝道，當Vgs比較小時，負電荷與空穴中和，仍無法導電，當Vgs超過導通閾值后，感應的負電荷把N型區(qū)連接起來形成N溝道，開始導電。Vgs繼續(xù)增大，溝道擴大電阻降低，從而電流增大
為改善器件性能，出現(xiàn)了VMOS、UMOS等多種結構，基本原理都一樣。
（四）IGBT
IGBT是MOS和BJT的復合器件，到底是怎么復合的，往下看。從結構上看，IGBT與功率MOS的結構非常類似，在背面增加P+注入層（injection layer）。
得出IGBT的導電路徑：
由于上圖P阱與N-漂移區(qū)的PN結成反偏狀態(tài)，于是產(chǎn)生了JFET效應，如下圖。
于是，在上述IGBT結構中，電子流通方向的電阻可用下圖表示，結合上邊描述，一目了然。
為了減小上述電阻，并且提高柵極面積利用率，溝槽柵IGBT變成主流，作用效果如下圖。
此外，為了提升IGBT耐壓，減小拖尾電流，在N –漂移區(qū)、背面工藝（減薄和注入）上下了不少功夫：
N-區(qū)下的功夫包含以下幾種：
1、PT：以高濃度的P+直拉單晶硅為起始材料，先生長一層摻雜濃度較高的N型緩沖層（N+buffer層），然后再繼續(xù)淀積輕摻雜的N-型外延層作為IGBT的漂移區(qū)，之后再在N-型外延層的表面形成P-base、N+ source作為元胞，最后根據(jù)需要減薄P型襯底。
2、NPT：采用輕摻雜N- 區(qū)熔單晶硅作為起始材料，先在硅面的正面制作元胞并用鈍化層保護好，之后再將硅片減薄到合適厚度。最后在減薄的硅片背面注入硼，形成P+ collector。
3、FS：以輕摻雜N- 區(qū)熔單晶硅作為起始材料，先在硅面的正面制作元胞并用鈍化層保護好，在硅片減薄之后，首先在硅片的背面注入磷，形成N+ 截止層, 最后注入硼，形成P+ collector。
三極管，MOSFET, IGBT的區(qū)別？
為什么說IGBT是由BJT和MOSFET組成的器件？
要搞清楚IGBT、BJT、MOSFET之間的關系，就必須對這三者的內(nèi)部結構和工作原理有大致的了解。
BJT
雙極性晶體管，俗稱三極管。內(nèi)部結構（以PNP型BJT為例）如下圖所示。
BJT內(nèi)部結構及符號
雙極性即意味著器件內(nèi)部有空穴和電子兩種載流子參與導電，BJT既然叫雙極性晶體管，那其內(nèi)部也必然有空穴和載流子，理解這兩種載流子的運動是理解BJT工作原理的關鍵。
由于圖中 e（發(fā)射極）的P區(qū)空穴濃度要大于b（基極）的N區(qū)空穴濃度，因此會發(fā)生空穴的擴散，即空穴從P區(qū)擴散至N區(qū)。同理，e（發(fā)射極）的P區(qū)電子濃度要小于b（基極）的N區(qū)電子濃度，所以電子也會發(fā)生從N區(qū)到P區(qū)的擴散運動。
這種運動最終會造成在發(fā)射結上出現(xiàn)一個從N區(qū)指向P區(qū)的電場，即內(nèi)建電場。該電場會阻止P區(qū)空穴繼續(xù)向N區(qū)擴散。倘若我們在發(fā)射結添加一個正偏電壓（p正n負），來減弱內(nèi)建電場的作用，就能使得空穴能繼續(xù)向N區(qū)擴散。
擴散至N區(qū)的空穴一部分與N區(qū)的多數(shù)載流子——電子發(fā)生復合，另一部分在集電結反偏（p負n正）的條件下通過漂移抵達集電極，形成集電極電流。
值得注意的是，N區(qū)本身的電子在被來自P區(qū)的空穴復合之后，并不會出現(xiàn)N區(qū)電子不夠的情況，因為b電極（基極）會提供源源不斷的電子以保證上述過程能夠持續(xù)進行。這部分的理解對后面了解IGBT與BJT的關系有很大幫助。
MOSFET
金屬-氧化物-半導體場效應晶體管，簡稱場效晶體管。內(nèi)部結構（以N-MOSFET為例）如下圖所示。
MOSFET內(nèi)部結構及符號
在P型半導體襯底上制作兩個N+區(qū)，一個稱為源區(qū)，一個稱為漏區(qū)。漏、源之間是橫向距離溝道區(qū)。在溝道區(qū)的表面上，有一層由熱氧化生成的氧化層作為介質(zhì)，稱為絕緣柵。在源區(qū)、漏區(qū)和絕緣柵上蒸發(fā)一層鋁作為引出電極，就是源極(S)、漏極(D)和柵極(G)。
MOSFET管是壓控器件，它的導通關斷受到柵極電壓的控制。我們從圖上觀察，發(fā)現(xiàn)N-MOSFET管的源極S和漏極D之間存在兩個背靠背的pn結，當柵極-源極電壓VGS不加電壓時，不論漏極-源極電壓VDS之間加多大或什么極性的電壓，總有一個pn結處于反偏狀態(tài)，漏、源極間沒有導電溝道，器件無法導通。
但如果VGS正向足夠大，此時柵極G和襯底p之間的絕緣層中會產(chǎn)生一個電場，方向從柵極指向襯底，電子在該電場的作用下聚集在柵氧下表面，形成一個N型薄層(一般為幾個nm)，連通左右兩個N+區(qū)，形成導通溝道，如圖中黃色區(qū)域所示。當VDS＞0V時，N-MOSFET管導通，器件工作。
IGBT
IGBT的結構圖
IGBT內(nèi)部結構及符號
黃色色塊表示IGBT導通時形成的溝道。首先看黃色虛線部分，細看之下是不是有一絲熟悉之感？
這部分結構和工作原理實質(zhì)上和上述的N-MOSFET是一樣的。當VGE>0V，VCE>0V時，IGBT表面同樣會形成溝道，電子從n區(qū)出發(fā)、流經(jīng)溝道區(qū)、注入n漂移區(qū)，n漂移區(qū)就類似于N-MOSFET的漏極。
藍色虛線部分同理于BJT結構，流入n漂移區(qū)的電子為PNP晶體管的n區(qū)持續(xù)提供電子，這就保證了PNP晶體管的基極電流。我們給它外加正向偏壓VCE，使PNP正向?qū)ǎ琁GBT器件正常工作。
這就是定義中為什么說IGBT是由BJT和MOSFET組成的器件的原因。
此外，圖中我還標了一個紅色部分，這部分在定義當中沒有被提及的原因在于它實際上是個npnp的寄生晶閘管結構，這種結構對IGBT來說是個不希望存在的結構，因為寄生晶閘管在一定的條件下會發(fā)生閂鎖，讓IGBT失去柵控能力，這樣IGBT將無法自行關斷，從而導致IGBT的損壞。
IGBT和BJT、MOSFET之間的故事
BJT出現(xiàn)在MOSFET之前，而MOSFET出現(xiàn)在IGBT之前，所以我們從中間者MOSFET的出現(xiàn)來闡述三者的因果故事。
MOSFET的出現(xiàn)可以追溯到20世紀30年代初。德國科學家Lilienfeld于1930年提出的場效應晶體管概念吸引了許多該領域科學家的興趣，貝爾實驗室的Bardeem和Brattain在1947年的一次場效應管發(fā)明嘗試中，意外發(fā)明了電接觸雙極晶體管（BJT）。
兩年后，同樣來自貝爾實驗室的Shockley用少子注入理論闡明了BJT的工作原理，并提出了可實用化的結型晶體管概念。
發(fā)展到現(xiàn)在，MOSFET主要應用于中小功率場合如電腦功率電源、家用電器等，具有門極輸入阻抗高、驅(qū)動功率小、電流關斷能力強、開關速度快、開關損耗小等優(yōu)點。
隨著下游應用發(fā)展越來越快，MOSFET的電流能力顯然已經(jīng)不能滿足市場需求。為了在保留MOSFET優(yōu)點的前提下降低器件的導通電阻，人們曾經(jīng)嘗試通過提高MOSFET襯底的摻雜濃度以降低導通電阻，但襯底摻雜的提高會降低器件的耐壓。這顯然不是理想的改進辦法。
但是如果在MOSFET結構的基礎上引入一個雙極型BJT結構，就不僅能夠保留MOSFET原有優(yōu)點，還可以通過BJT結構的少數(shù)載流子注入效應對n漂移區(qū)的電導率進行調(diào)制，從而有效降低n漂移區(qū)的電阻率，提高器件的電流能力。
經(jīng)過后續(xù)不斷的改進，目前IGBT已經(jīng)能夠覆蓋從600V—6500V的電壓范圍，應用涵蓋從工業(yè)電源、變頻器、新能源汽車、新能源發(fā)電到軌道交通、國家電網(wǎng)等一系列領域。IGBT憑借其高輸入阻抗、驅(qū)動電路簡單、開關損耗小等優(yōu)點在龐大的功率器件世界中贏得了自己的一片領域。
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